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98   FUERZA Y MASA. LAS TRES LEYES DE NEWTON. ESTÁTICA DE LA PARTÍCULA


                                       Variando el ángulo de inclinación del plano a j , j ... las fuerzas responsables de las acelera-
                                                                            2
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                                    ciones del objeto de masa  M considerado:  a ,  a ,  a ..., y cuyos valores serán  F =Mg sen  j ,
                                                                        1
                                                                                                              2
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                                    F =Mg sen j ... son perfectamente medibles, de la misma forma que lo hemos hecho para el
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                                     3
                                    caso con el ángulo j . Entonces verificamos que
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                                                                 F 1  F 2  F 3
                                                                 a 1  =  a 2  = a 3  = ×× M × =
                                    de esta forma habremos comprobado experimentalmente la Segunda Ley de Newton.
                                    V – 9. Tercera Ley de Newton
                                       La Tercera Ley de Newton ha estado subyacente en lo anteriormente analizado; ésta ley se re-
                                    fiere a las interacciones mutuas que se ejercen entre sí las partículas, y la enunciaremos, haciendo
                                    referencia a un sistema formado por dos de ellas de la siguiente manera:
                                          «Cuando dos partículas interaccionan, la fuerza F 21  que la primera ejerce sobre la segunda
                                          es igual y opuesta a la F 12  que la segunda ejerce sobre la primera, estando ambas sobre la
                                          recta que une a las partículas».

                                                                     F + F 21  = 0
                                                                      12
                                       Su justificación, como la primera ley, se hará partiendo del «Principio de Conservación del Mo-
                 ®    ®
        Fig. V-10.– F =- F 12  independien-  mento lineal», a ella se llegó inicialmente con una observación minuciosa de la forma de proceder
                  21
                ®  ®
        temente de F 2 y  F 1       de la Naturaleza.
                                       Si a una de esas fuerzas la llamamos «ACCIÓN», la otra recibe el nombre de «REACCIÓN». Es evi-
                                    dente en este enunciado que las fuerzas, como resultado de una interacción, se producen siempre
                                    por parejas de igual módulo, y con la característica de estar ambas (acción y reacción) aplicadas a
                                    cuerpos distintos. Así por ejemplo: sobre un bloque que descansa encima de una mesa (Fig. V-11),
                                    la fuerza que actúa sobre él, y hacia abajo en su peso P. debida a la atracción de la Tierra; una
                                    fuerza igual y opuesta P¢=–P es ejercida por el bloque sobre la Tierra. La mesa, ejerce sobre él
                                    una fuerza hacia arriba y perpendicular a las superficies en contacto N; el bloque ejerce a su vez
                                    una fuerza hacia abajo igual y de sentido contrario N¢=–N; las P y P¢y las N y N¢son de acción
                                    y reacción, y en este caso son todas iguales entre sí en módulo (N =N¢=P =P¢).
                                       La validez de este principio es independiente de la existencia de otras fuerzas originadas por
                                    otras partículas (F y F , en la Fig. V-10). La ecuación del movimiento para las partículas 1 y 2 de
                                                  1
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                                    la figura serán:
                                                         F +F 12  =m a        F +F 21  =m a
                                                                   1 1
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                                                          1
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                                    si las fuerzas resultantes debidas al resto del universo son nulas, entonces: F =F =0, obteniéndose:
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                                    F 12  =m a =–F 21  =–m a , y expresando esta igualdad en módulos, nos queda: m a =m a Þ
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                                                                                                     1 1
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                                    m /m =a /a ; tenemos así otro procedimiento para la medida de masas, sin más que elegir una MUESTRA PARA EXAMEN. PROHIBIDA SU REPRODUCCIÓN. COPYRIGHT EDITORIAL TÉBAR
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                                    de ellas como unidad patrón mediremos la otra calculando sus aceleraciones*.
                                       Insistimos en que los tres principios de Newton que hemos enunciado están referidos a SISTE-
                                    MAS INERCIALES.
                                       Hay que tener un especial cuidado en la aplicación de ésta ley puesto que nos origina frecuen-
                                    temente errores; en el estudio de un sistema sometido a fuerzas tendremos que hacer un esquema
                                    de éstas actuando sobre el cuerpo y es absolutamente necesario ver claramente cuál de las dos
        Fig. V-11.– Fuerzas de acción y reac-
                            ®  ®    fuerzas de la pareja se está considerando, para lo cual es necesario «aislar» el cuerpo en cuestión y
        ción. Sobre el bloque actúan P y  N  .
                                    ver cuál es la fuerza activa (acción) sobre él.
                                       PROBLEMAS:39 al 85.
                                    V – 10. La conservación del momento lineal como teorema
                                          «Si sobre la partícula, la fuerza total que actúa es nula, su momento lineal se mantiene
                                          constante durante el movimiento.»
                                                                      .
                                    En efecto:             F = 0  Þ   p = 0  Þ    p = m v = cte
                                       Es evidente que este teorema coincide con la 1ª ley de Newton.
                                    V – 11. Impulso lineal. Su relación con el momento lineal
                                          «Se define la magnitud IMPULSO LINEAL como el producto de la fuerza por el tiempo que
                                          actúa sobre la partícula.»
                                    * De esta forma es como se determinó por primera vez la masa de un electrón en el átomo, y es uno de los argumentos que
                                    condujeron a Newton a enunciar la «Ley de Gravitación Universal».
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