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APLICACIONES DE LOS RAYOS CATÓDICOS 715
sitiva por ejemplo, el campo eléctrico originado modifica la trayectoria rectilí-
nea de los electrones y en una pantalla fluorescente se verá desplazarse el
punto E a la posición E . Si varía constantemente el potencial que desvía al
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pincel, también varía en dirección vertical la posición del impacto que éste
produce en la pantalla. Las placas deflectoras 3 y 4 permiten variar la posi-
ción del impacto sobre el eje horizontal de la pantalla.
Al conectar a ambas parejas de placas tensiones alternas periódicas, se di-
bujarán en la pantalla las figuras correspondientes a la composición de movi-
mientos vibratorios de direcciones perpendiculares (figuras de Lissajous). Fig. XXIX-43. Osciloscopio de rayos catódicos.
Entre 3 y 4 se suele establecer una tensión en «dientes de sierra»: la dife-
rencia de potencial entre las placas crece con el tiempo desde V a+ V según una función li-
H
H
neal, sufriendo luego una caída brusca hasta V . La representación gráfica de la diferencia de
H
potencial entre las placas 3-4 en diversos instantes es la de la Fig. XXIX-44; el tiempo T (base de
R
tiempo) representa el período de la corriente. El efecto producido sobre el pincel de rayos catódi-
cos es un barrido del eje horizontal de la pantalla cada T segundos.
R
Si entre las placas 1-2 se establece un potencial alterno senoidal de tal forma que su período T
sea igual a T , el pincel de rayos catódicos dibujará en la pantalla la línea senoidal de la Fig. XXIX-
R
45. Transcurrido este tiempo el pincel volverá a dibujar la misma línea, para repetir de nuevo el
fenómeno en cada período. La persistencia de las imágenes en la retina hará ver la sinusoide
MUESTRA PARA EXAMEN. PROHIBIDA SU REPRODUCCIÓN. COPYRIGHT EDITORIAL TÉBAR
como una línea permanente.
Si T = 2T, la sinusoide comprenderá dos ondas completas. El número de ondas completas
R
dibujadas en la pantalla será: n = T /T
R
Conocido n y T se puede determinar el valor del período de oscilación de las corrientes alter- Fig. XXIX-44. Tensión en diente de
R
nas productoras del potencial 1-2. El osciloscopio funciona, de esta forma, como un cronógrafo. sierra para barrido horizontal.
XXIX 26. El radar
Muy esquemáticamente, el fundamento del RADAR (mecanismo empleado para la localización
de aviones, buques, etc.), es el siguiente: una estación emisora lanza al espacio micro-ondas (cen-
timétricas) electromagnéticas moduladas, en forma de pequeños impulsos. Estas ondas, al llegar a
un cuerpo sólido (un avión, un buque, etc.), se reflejan y un receptor de ondas hertzianas capta
este eco (ondas reflejadas). El circuito receptor está unido a las placas 1, 2 (Fig. XXIX-46) de un
osciloscopio de rayos catódicos. Las placas 3 y 4 están unidas a un «circuito de barrido» que origi-
na entre ellos una diferencia de potencial en dientes de sierra, que hace «pasearse» al pincel de
electrones horizontalmente, para volver rápidamente al punto de partida. La frecuencia del «circui-
to barrido» es la misma que la de emisión de los impulsos. Como se conoce el período del poten- Fig. XXIX-45. Imagen senoidal en la
cial en dientes de sierra, la pantalla puede ir calibrada en tiempos. pantalla cuando coinciden los perío-
Cuando el receptor no capta ondas, la diferencia de potencial entre las placas 1 y 2 es nula y el dos de las señales vertical y de barrido.
punto luminoso que originan los electrones en la pantalla fluorescente P se desplazará a lo largo
del eje horizontal. Si el circuito receptor capta una pulsación electromagnética, el haz oscilará en la
dirección vertical y en la pantalla se dibujará la parte superior o la inferior de la pulsa-
ción captada, ya que las ondas son detectadas por el aparato receptor.
La formación de tales curvas en la pantalla, indica la existencia del obstáculo re-
flector. El tiempo que ha empleado el impulso en llegar hasta el obstáculo y volver al
punto de partida es el mismo que el empleado por el haz en recorrer la distancia que
existe entre el origen E (en el que se dibuja la representación de la pulsación emitida,
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captada por el receptor) y E en el que se dibuja la pulsación reflejada. Sea este tiem-
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po t , perfectamente conocido por el conocimiento de la distancia E E , el camino re-
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corrido por el impulso electromagnético es: D = ct y, teniendo en cuenta que las on-
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das han recorrido, en su ida y retorno, dos veces tal distancia, la correspondiente al
obstáculo reflector es: D = ct /2 proporcional al tiempo, por lo que la pantalla se pue-
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de calibrar directamente en distancias.
Fig. XXIX-46. Esquema de un receptor de radar
También el «radar» permite determinar posiciones y velocidades.
XXIX 27. Fundamento de la televisión
Imaginemos una placa fotográfica impresionada por dos bandas verticales, una de ellas trans-
parente, D, y la otra casi opaca, A (Fig. XXIX-47).
Iluminemos la placa por la parte anterior con un pincel de rayos luminosos que sigue la trayecto-
ria 1, recorriendo la superficie de izquierda a derecha. Si en una pantalla situada detrás de la placa
recogemos el haz saliente, obtendremos una serie de manchas luminosas como las de la figura b.
Si en vez de una pantalla recogemos el pincel luminoso en el depósito metálico de una célula
fotoeléctrica, la intensidad de la corriente variará en cada instante, adquiriendo los valores repre-
sentados en la figura c, ya que el número de fotoelectrones emitidos depende de la intensidad de
la luz incidente en la célula fotoeléctrica.
