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626 ÓPTICA FÍSICA

los cuerpos que no presentan otro atributo que la claridad (son acromáticos). Físicamente, la clari-
dad podemos asociarla con el flujo luminoso de la fuente de luz u otras magnitudes fotométricas
ya estudiadas.
El MATIZ o TONO es el atributo por el cual podemos decir que se trata de un color verde, amari-
llo, ... Físicamente lo relacionamos con la longitud de onda de una luz (longitud de onda domi-
nante). Las luces monocromáticas decimos que son COLORES ESPECTRALES PUROS
PUREZA o GRADO DE SATURACIÓN: supongamos que disponemos de un disco la mitad blanco y la
otra mitad gris; envíamos sobre las dos «playas» el mismo flujo de energía de luz roja monocromá-
tica; las dos playas aparecerán rojas del mimo tono, pero una más clara que la otra. Disminuyendo
el flujo de luz roja que enviamos sobre la playa que inicialmente era blanca (como veremos a con-
tinuación la playa blanca absorbe menos energía incidente que la gris), o sea la menos oscura, po-
demos llegar a igualar las claridad de las dos playas, en este caso también tendrán igual tono
(rojo) y aún presentan un aspecto diferente. Esta diferencia es la que llamamos saturación, que es
inversa a la proporción de blanco. Si se mezclan dos pinturas, la una gris y la otra de un color rojo
espectral puro, obtenemos una serie de colores rojos que se diferencian en su saturación. Al color
correspondiente a luces monocromáticas lo llamaremos SATURADO.

XXVI – 20. Factor de reflexión. Cuerpos blancos y grises
Para cuantificar el fenómeno de reflexión en los objetos definimos:
«FACTOR DE REFLEXIÓN (c ) para una determinada longitud de onda, es el flujo luminoso re-
l
flejado, dividido por el incidente».
dF
Fig. XXVI-26.– Curva de factores de c = dF l R
l
reflexión para un cuerpo blanco per- I l
fecto (BP), para un cuerpo blanco
real (B), para un cuerpo determinado el flujo luminoso total reflejado, es decir, para todas las longitudes de onda del espectro visible,
(C) y para un cuerpo gris (G), en fun- será la suma (integral) de cada una de las radiaciones:
ción de la longitud de onda del es-
pectro visible. z ¥
F = cd F lI
l
l
0
para las longitudes de onda fuera del espectro visible, esta integral es nula. Como ya se ha expli-
cado anteriormente tanto c como el flujo luminoso son funciones de l.
l
«CUERPO BLANCO PERFECTO (DIFUSOR PERFECTO) es aquel que al recibir radiaciones visibles,
las refleja en todas las direcciones, sin absorber energía radiante; su factor de reflexión es la
unidad para todas las longitudes de onda del espectro visible».
Al igual que no existe el cuerpo negro perfecto, tampoco existe el blanco perfecto, siempre hay MUESTRA PARA EXAMEN. PROHIBIDA SU REPRODUCCIÓN. COPYRIGHT EDITORIAL TÉBAR
absorción de energía incidente por el cuerpo que la recibe.
Un CUERPO BLANCO REAL, será aquel que tiene el mismo factor de reflexión, muy cercano a
la unidad, para todas las longitudes de onda visibles.
Por tanto, un cuerpo blanco refleja luz de la misma composición espectral que la que recibe,
puesto que la energía ha disminuido en la misma proporción para todas las longitudes de onda.
Llamamos CUERPOS GRISES (acromáticos) a aquellos en los que el factor de reflexión no es cer-
cano a la unidad. De la definición de cuerpo negro perfecto se deduce que su factor de reflexión es
nulo.
Para un cuerpo cualquiera (ni blanco ni gris) el factor de reflexión varía para las diversas longi-
tudes de onda. Las Fig. XXVI-26 y 27 aclaran las ideas expuestas.
En todo el estudio que se realiza a continuación, observaremos los colores de las distintas fuen-
tes de luz sobre un pantalla blanca de reflexión difusa.

XXVI – 21. Mezcla de colores. Colores primarios
Proyectamos sobre una pantalla blanca tres haces luminosos monocromáticos de distinto color
(Fig. XXVI-28), por variación del flujo radiante incidente podemos obtener una gama de colores
Fig. XXVI-27.– Curvas de energía re- diversos.
cibida (subíndice I ) y reflejada Fijemos tres haces luminosos monocromáticos de distinto color A, B y C, a los que llamare-
(subíndice R) para un cuerpo deter- mos COLORES PRIMARIOS y que cumplen la condición de que cualquiera de ellos no puede ser ob-
minado (C y C ), para un cuerpo tenido por mezcla aditivo de los otros dos (son independientes entre sí); al difundirse en la panta-
R
I
blanco perfecto para el cual son igua-
les (BP), para un cuerpo blanco (B ) lla blanca veremos los colores puros correspondientes a las radiaciones monocromáticas en las
R
y para un cuerpo gris (G ); para es- zonas únicamente iluminadas por cada uno de los haces. Pero además aparecen nuevos colores
R
tos dos últimos sólo se ha dibujado la compuestos, mezcla de los anteriores, en las zonas iluminadas por más de un haz. Si llamamos P,
energía reflejada. al color resultante de A, B y C, podemos escribir simbólicamente P =A +B +C. Observando la