Page 602 - Fisica General Burbano
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RADIACIÓN TÉRMICA. CUERPO NEGRO 619
l 2 z l 2
R l 1 , = r d l
l
l 1
y será igual al área comprendida entre la curva, el eje de abscisas y limitado por l y l . El flujo ra-
2
1
diante integral (referido a todas las longitudes de onda) se expresará:
z ¥
R = 0 r d l
l
XXVI 10. Poder emisivo. Poder absorbente
«PODER EMISIVO INTEGRAL (E) es la cantidad total de energía radiada en la unidad de tiempo
y por unidad de superficie de un cuerpo».
dR
E =
dS
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Igual que se ha introducido la función r en el párrafo anterior, podemos definir ahora el poder
l
emisivo para un determinado entorno de una longitud de onda dada l; considerando el flujo ra-
diante dR , referido a un entorno dl, próximo a la longitud de onda l, por unidad de superficie
l
dS del cuerpo emisor, el PODER EMISIVO (e ) verificará:
l
z ¥
dR = e dSd l Û E = 0 e d l
l
l
l
«El poder emisivo de un cuerpo depende de lo bruñido o brillante de su superficie, siendo
tanto menor cuanto más bruñido esté».
Para demostrar experimentalmente esta última afirmación podemos utilizar el llamado CUBO DE
LESLIE. (Fig. XXVI-14), consistente en un recipiente cuyas paredes se han fabricado de distintos Fig. XXVI-14. Cubo de Leslie con el
metales que han sido tratado diferentemente (hierro pintado de blanco, de negro, cobre mate, co- que confirmamos que el poder emisi-
bre bruñido); llenamos el recipiente de agua caliente, acercamos a cada pared una unión termo- vo de los cuerpos depende de lo
bruñido o brillante de su superficie.
eléctrica o un termómetro y observaremos una mayor temperatura (registraremos un poder emisi-
vo mayor) frente a la cara pintada de negro, y el mínimo de temperatura frente a la cara más
bruñida; en consecuencia el cubo con agua caliente pierde más calor por la pared ennegrecida,
como queríamos comprobar.
Al recibir un cuerpo energía de radiación térmica (I), en parte la refleja (R), en parte la difunde
(D), en parte la transmite a través de él (T), y una parte la absorbe (A). Así la energía luminosa in-
cidente (I), es igual a la suma de todas las demás (Fig. XXVI-15):
I = R + D + T + A
Hay cuerpos, como los metales y los espejos que reflejan casi toda la energía que reciben;
otros como el papel blanco o el vidrio incoloro, que difunden o transmiten casi la totalidad de la
energía radiante, absorbiendo, siempre, una fracción de la recibida.
Examinemos ahora la absorción de la luz; para cuantificar este fenómeno se define al que lla-
maremos PODER ABSORBENTE INTEGRAL como:
R
A = A (3)
R I
En la que R es la energía total absorbida por el cuerpo en la unidad de tiempo y R la energía
A
I
total recibida en la unidad de tiempo. Así por ejemplo, un cuerpo cuyo poder absorbente es 0,5 Fig. XXVI-15. Separación de la
nos indica que absorbe la mitad de la energía radiante que recibe, la otra mitad se refleja, difunde energía incidente sobre una lámina.
o transmite a su través.
Análogamente a lo expuesto anteriormente podemos definir poder absorbente para un entor-
no dl próximo a la longitud de onda l o simplemente PODER ABSORBENTE (a ), como:
l
dR A l
a =
l
dR I l
dándonos la fracción de flujo incidente absorbido por el cuerpo en las proximidades de la longitud
de onda l.
